1 引言

　　E面插片波導濾波器由于損耗小、高Q值，成本低，加工方便，適合批量生產(chǎn)從而得到廣泛的應用。盡管有很多優(yōu)點，但是也存在著帶外衰減緩慢，阻帶較窄，有時尺寸過大等缺點，限制了它在很多地方的應用。為了克服E面插片波導濾波器的缺點，本文提出了一種新型的具有高度選擇性的濾波器結構，即將E面插片波導和脊波導結合起來，在E面插片濾波器的諧振器中嵌入周期性的脊波導結構，實現(xiàn)了帶外衰減快，尺寸小的特點。

　　不同類型的周期性結構具有不同的特性，一直以來都是熱點研究課題。在濾波器中加入周期性結構就可以使得濾波器具有尺寸減小，提高帶外衰減的效果。這是由于周期性結構的慢波效應引起的：相對于在均勻傳輸線中傳播的波，慢波的相速和波導波長明顯的減小了，因此半波長諧振器的長度也相應的減小。同時由于慢波的散射關系，實現(xiàn)了帶外衰減特性的提高。

　　E面插片波導和脊波導組成的周期性結構是一種很容易實現(xiàn)的結構，如圖1所示，在E面插片濾波器的諧振器中級聯(lián)具有等間隙的脊波導，用這種周期性結構代替矩形波導中的諧振器。本文提出的新結構和標準E面插片濾波器很相似，除了具有E面插片濾波器的一般優(yōu)點外，還具有帶外衰減快，尺寸小的優(yōu)點。

　　圖1 加載脊波導的E面濾波器

　　2 理論分析

　　對于本文的新濾波器結構，將其分成兩個模塊進行分析，E面插片模塊和矩形波導-雙脊波導模塊，主要的分析方法是模式匹配法。E面插片結構的模型如圖2所示，膜片的厚度為t，長度為w，橫截面為a*b，插片平面與波導窄邊平行。

　　圖2 E面插片結構

　　由于不連續(xù)性在x方向，y方向上是連續(xù)的，所以受TE10模激勵時，在不連續(xù)處只會激勵TEm0模式。將各區(qū)域中沿+Z和-Z方向傳播的所有模式考慮在內，當和時，I區(qū)和II區(qū)、I區(qū)和III區(qū)在分界面Z=0處的橫向電場和磁場滿足邊界條件的連續(xù)性，從而通過模式展開求解膜片結構的散射參數(shù)，具體計算過程可參考相關文獻。

　　脊波導結構的模型如圖3所示，脊波導中TE和TM模式都存在，其最低模式的場結構與矩形波導中的主模很相似，只是在凸出部分的電場更為集中，棱角處有不均勻的電場，而在脊的兩側磁場也更為集中。由于凸緣的作用，相當于將矩形波導的寬邊加大，因此其最低模的截止波長更長，與次低模的截止波長相差也就更大，因此單模工作的頻帶更寬，即在同一頻率的情況下，脊波導的尺寸更小。

　　圖3 脊波導結構

　　在分析脊波導時，首先采用橫向諧振法求得截止波數(shù)Kc及本征函數(shù)，確定基模和高次模的場分布，接著應用模式匹配法計算出脊波導結構的散射參數(shù)。這些方法都是經(jīng)典方法，這里不給出具體的表達式。

　　將脊波導的分析結果應用到矩形波導-脊波導結構中，矩形波導-雙脊波導的結構如圖4所示，Z<0的區(qū)域為矩形波導，Z>0的區(qū)域為脊波導區(qū)域，對該不連續(xù)性結構的分析可參照前面E面插片模型的分析方法，應用雙端口網(wǎng)絡的模式匹配法計算出該結構的散射參數(shù)。

　　圖4 矩形波導-雙脊波導模型

　　周期性結構是由矩形波導-雙脊波導模塊等間隙組成的，整個濾波器結構可以看成是E面插片模塊和周期性結構級聯(lián)而成。

　　3 數(shù)值結果與比較

　　本文給出了幾組3階新型濾波器結構的設計實例，并和相對應的標準E面插片波導濾波器進行了比較。在用模式匹配法對E面插片波導濾波器進行分析時，取20個模式，對于加載周期性結構的新型濾波器分析時，取25個TE和TM的奇數(shù)模式，用Matlab編程進行分析計算。表1為K波段寬帶波導帶通濾波器的數(shù)據(jù)，表2為X-波段寬帶波導帶通濾波器的數(shù)據(jù)。所有插片和脊的厚度都是0.25mm，在新結構濾波器中，lr1=lr2。

　　由模式匹配法分別得到表1和表2兩組濾波器的S參數(shù)曲線如圖5和圖6所示。

　　圖5 K波段寬帶濾波器

　　由圖5和圖6可以看出，本文提出的加載脊波導的E面濾波器能夠改善標準E面插片波導濾波器的阻帶特性，大大提高了帶外的衰減特性，并且尺寸上比標準E面插片濾波器小很多，實現(xiàn)了小型化。

　　圖6 X波段寬帶濾波器

　　4 結束語

　　本文基于E面插片波導濾波器，提出了一種改進的結構，在E面波導諧振器中加入周期性的脊結構，在保留了標準E面插片波導濾波器的優(yōu)點的同時，還克服了E面波導濾波器阻帶窄，帶外衰減慢的缺點，大大減小了濾波器的尺寸，實驗結果驗證了該方法的正確性。